ЧАСТЬ I 1.1 ТЕОРИЯ ПОТОКОВ ЭНЕРГИИ Глава 1 Теорема Мотовилова Запишем теорему Умова - Пойнтинга, выражающую баланс потоков электромагнитной энергии и составляющую совместно с уравнениями Максвелла (2) фундаментальную теоретическую основу предшествующей теории электричества: (1) + s [E H] ds = + s П ds = = -wʹ- V λе Е стор dv + V λе 2 dv, dv dvλе 2 dv, где П - вектор Пойнтинга суммарного электромагнитного поля (Е ; Н) ; Wʹскорость изменения энергии ЭМП в объёме V внутри поверхности S ; Е стор напряжённость электрического поля, обусловленная «неэлектрическими» сила ми, называемая сторонней, или, реже «немаксвелловской», так как не име ет функциональной связи с полем Н по уравнениям (2); Е - напряжённость электрического поля, имеющая такую связь с полем Н согласно им же: (2) rot H = λ Е + ε а Е/ t ; div H = 0 ; rot E = 0 - µ а Н/ t ; div E = -ρ/ε а ; где параметры электропроводности l, магнитной m а, диэлектрической ε постоянных однородной и изотропной среды внутри поверхности S являются неизменными скалярными величинами. 1.2 Для вывода закона сохранения (баланса), более чем (1) приближённого к реальной электромагнитной среде в электроустановках, будем рассматри вать в том же объёме V в составе одного общего поля ( Е ; Н ) сумму n> взаимно независимых ЭМ полей максвелловского типа, векторы Е i и Н j кото рых связаны с соотношениями (2) внутри каждого i-го ( j-го) поля, то есть при i = j. Если же индексы i, j при векторах Е, Н не совпадают, то соответствующее ЭМП, образующееся в пространстве простым наложением (составлением) этих полей по принципу суперпозиции, будем относить к «не максвелловским», или «составным» электромагнитным полям ( к полям имя рек). Составным ЭМП в таких случаях является, например, как будет показано в дальнейшем, поле, возбуждённое в СТПТ в магнитном измерении постоянным